複素振幅の分散
$z$軸方向の再生粒子像中心の複素振幅はEq.(7)のように表すことができます．
\begin{equation}
U_z(x,y)= 1 - \Biggl( \mathcal{F}^{-1}\Bigl\{ T(u,v)\exp\biggl[ -\mathrm{j}\frac{\lambda(z-z_0)}{4\pi}(u^2+v^2) \biggr]\Bigr\}+\mathcal{F}^{-1}\Bigl\{ T(u,v)\exp\biggl[ -\mathrm{j}\frac{\lambda(z+z_0)}{4\pi}(u^2+v^2) \biggr]\Bigr\} \Biggr) \tag{7}
\end{equation}
この式から，実部と虚部に対して下記のように分散を求めると，従来の光強度よりも結像位置付近で急峻なピークを得ることができます．
\begin{equation}
\sigma^2(z)= \sigma^2\biggl(\mathrm{Re}(U_z(x,y))\biggr)+\sigma^2\biggl(\mathrm{Im}(U_z(x,y))\biggr). \tag{9}
\end{equation}
このことを利用して，カメラ奥行き位置をドットアレイプレートで精度良く検出することができます．
